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2023 Volume 45 Issue 4
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ZHANG Zhengjie, FAN Guangzhou. Relationship between Atmospheric Heat Source and the Plateau Vortex in the Eastern Tibetan Plateau[J]. Journal of Southwest University Natural Science Edition, 2023, 45(4): 167-177. doi: 10.13718/j.cnki.xdzk.2023.04.016
Citation: ZHANG Zhengjie, FAN Guangzhou. Relationship between Atmospheric Heat Source and the Plateau Vortex in the Eastern Tibetan Plateau[J]. Journal of Southwest University Natural Science Edition, 2023, 45(4): 167-177. doi: 10.13718/j.cnki.xdzk.2023.04.016
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Relationship between Atmospheric Heat Source and the Plateau Vortex in the Eastern Tibetan Plateau

  • School of Atmospheric Sciences, Chengdu University of Information Technology/Plateau Atmosphere and Environment Key Laboratory of Sichuan Province/Joint Laboratory of Climate and Environment Change, Chengdu 610225, China

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  • Corresponding author: FAN Guangzhou
  • Received Date: 11/05/2022
    Available Online: 20/04/2023

  • MSC: P447

  • Based on the ERA5 reanalysis data and the Plateau Vortex statistical data set, the inverse algorithm was used to calculate the atmospheric heat source in the eastern part of the Tibetan Plateau from 1991 to 2017, and the relationship between the atmospheric heat source and the Plateau Vortex generation frequency with removal frequency and incipient nature was analyzed. The results show that: ① From 1991 to 2017, in July, the average atmospheric heat source in the eastern part of the plateau was 172 W/m2, the oscillation period was 5-7 years, and the spatial distribution had obvious regional differences. The atmospheric heat source in the southeast was higher than that in the northeast. From south to north, the atmospheric heat source was obviously weakened with the increase of latitude, and the southern slope of the plateau was the area with the strongest atmospheric heat source. ② There is a positive correlation between the strong atmospheric heat source and the generation frequency with removal frequency of the Plateau Vortex. The generation frequency and removal frequency of the Plateau Vortex in strong years are more than those in weak years. ③ Analysis of the difference in the circulation field between the strong and weak years of the atmospheric heat source proved that the strong annual circulation situation is conducive to the formation and removal of the Plateau Vortex, and explained its influence mechanism: in strong year, the upward movement of the air column in the center of the atmospheric heat source on the southern slope is strong, the whole atmosphere is strongly move upward, the convergence of the lower layers and the divergence of the upper layers, the eastward extension of the South Asian High Ridge Line is located at 120°E, the high-level westerly jet high-value area is located in the eastern part of the plateau, and there are transverse troughs in the lower layers that are conducive to the migration of the Plateau Vortex.
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通讯作者: 陈斌, bchen63@163.com
  • 1. 

    沈阳化工大学材料科学与工程学院 沈阳 110142

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Relationship between Atmospheric Heat Source and the Plateau Vortex in the Eastern Tibetan Plateau

    Corresponding author: FAN Guangzhou
  • Received Date: 11/05/2022
  • Available Online: 20/04/2023

Abstract: Based on the ERA5 reanalysis data and the Plateau Vortex statistical data set, the inverse algorithm was used to calculate the atmospheric heat source in the eastern part of the Tibetan Plateau from 1991 to 2017, and the relationship between the atmospheric heat source and the Plateau Vortex generation frequency with removal frequency and incipient nature was analyzed. The results show that: ① From 1991 to 2017, in July, the average atmospheric heat source in the eastern part of the plateau was 172 W/m2, the oscillation period was 5-7 years, and the spatial distribution had obvious regional differences. The atmospheric heat source in the southeast was higher than that in the northeast. From south to north, the atmospheric heat source was obviously weakened with the increase of latitude, and the southern slope of the plateau was the area with the strongest atmospheric heat source. ② There is a positive correlation between the strong atmospheric heat source and the generation frequency with removal frequency of the Plateau Vortex. The generation frequency and removal frequency of the Plateau Vortex in strong years are more than those in weak years. ③ Analysis of the difference in the circulation field between the strong and weak years of the atmospheric heat source proved that the strong annual circulation situation is conducive to the formation and removal of the Plateau Vortex, and explained its influence mechanism: in strong year, the upward movement of the air column in the center of the atmospheric heat source on the southern slope is strong, the whole atmosphere is strongly move upward, the convergence of the lower layers and the divergence of the upper layers, the eastward extension of the South Asian High Ridge Line is located at 120°E, the high-level westerly jet high-value area is located in the eastern part of the plateau, and there are transverse troughs in the lower layers that are conducive to the migration of the Plateau Vortex.

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  • 大气热源是高原地区环流系统形成和维持的重要条件. 近年来，高原大气热源异常及其对高原气候的影响备受关注. 青藏高原因其独特的海拔，在夏季成为可直接加热对流层大气的热源[1]，对高原自身和周边大气产生极其重要的影响[2]. 亚洲季风也因高原的热力和机械强迫影响，首先在孟加拉湾出现[3-4]. 加热产生的位涡强迫使得近地层出现强大的气旋式环流，把大量海洋的暖湿气流输送至大陆[5]，对亚洲的降水产生深远影响. 冬夏季高原大气热力状况不同，冬季表现为热汇，夏季则为热源[6-8]，6月和7月分别是高原西部和东部大气热源最强的时段[9]. 朱玉祥等[10]基于再分析资料使用倒算法计算1950-2004年间的高原大气热源，发现近20年高原上空大气热源表现出持续减弱的趋势. 之后Duan等[11]基于观测资料使用正算法验证了这一结论，并指出高原感热的减弱或许与全球气候变化有关.

    1979年，我国进行了第一次青藏高原气象科学实验(TIPEX-Ⅰ)[12]，为高原气象研究[13-15]和提高气象预报准确率[16]做出了巨大贡献. 随后，关于高原天气及高原低涡(以下简称高原涡)的研究越来越多. 早在20世纪80年代，刘富明等[17]就借助第一次高原气象科学实验的宝贵资料，统计出3种高原涡生成发展常见的基本环流型式. 高原涡的生成与发展不仅强烈依赖于高原地形，还与非绝热加热、层结稳定度等多种因素密切相关[18]. 李国平等[19-21]指出，地面热源强迫有利于高原涡生成，并从气候统计角度揭示了高原地面加热作用对高原涡活动以及高原对流活动的影响. 在高原涡生成阶段，地表感热起着重要作用，而潜热加热与高原涡的形成与发展都有密切的关系[22-25]. 此外，还有研究从环流等角度分析，认为高原季风强度与高原涡生成频数、移出频数等成正比[26]，而与高原涡生命史成反比. 高原低层受气旋式环流控制，高层受反气旋式环流控制时有利于高原涡的生成与发展[27-28].

    研究高原涡在东部的发展情况对于下游地区的气象预报具有重要的指示意义. 高原涡多生成于中西部，发展过程中会向东移动，多数在东部消散，从而导致高原地区出现降水[29]. 但也有相当一部分会移出高原，这类高原涡往往会诱发下游地区的暴雨天气甚至造成严重的洪涝灾害. 因此，高原涡在东部的发展情况直接影响下游地区的天气状况. 而高原东部是整个高原植被最茂密、水汽最丰沛的区域，尤其在夏季多个季风交汇带来的水汽变化，极大程度影响着高原东部大气热源[30]，因此探究高原东部大气热源异常对于分析高原涡在此地发生发展情况非常重要，是一个关乎高原地区降水及下游地区生产生活的重要课题.

    以往研究多注重探讨高原地面加热对高原涡的影响，但高原的热力作用是一个整体，要考虑整层大气的加热作用. 近年来有研究对比了高原涡发生频数异常年环流场的差异，得出高原涡多发年大气热源偏强[31]的结论. 因此，本研究基于大气热源异常年，分析大气热源异常下环流结构变化对高原涡的影响，验证前人的结论，探讨高原东部大气热源异常影响高原涡发生发展的机制. 由于7月是高原大气热源最为强盛的时期，也是高原涡活动最频繁的月份之一，故研究时段选择为7月.

1.   资料与方法

  • 根据黄楚惠等[32]关于高原涡生成源地的划分，选择93°E以东为高原东部，以其作为本文研究区域，经纬度范围为25°-40°N，93°-103°E. 高原涡数据使用林志强[33]的数据集，该数据集基于ERA-Interim再分析资料，使用客观识别技术[34]和追踪算法得到高原涡的各项活动信息，分辨率为1°×1°，研究时段为1991-2017年. 文中涉及的地图基于国家测绘地理信息局标准地图服务网站(http://www.gov.cn/govweb/fwxx/bw/gjchj/)下载的审图号为GS(2016)2951的地图制作，底图无修改.

    采用ERA5提供的逐日再分析资料及月平均资料，包括比湿、径向风分量、纬向风分量、地面气压场、温度、位涡以及位势高度，水平分辨率为0.25°×0.25°. 所有数据经计算处理为月平均资料，用于对1991-2017年高原东部区域内7月份大气热源的时空特征进行分析.

    大气热源是大气热力作用的综合体现，表示大气总的非绝热加热能力[35]，下文用整层视热源〈Q1〉代表大气热源，〈Q1〉为正即为热源，为负则为热汇，其中整层视热源为对视热源〈Q1〉从地面到大气层顶(取200 hPa)进行积分. 本研究采用倒算法[36]计算视热源，其优势在于可以求得视热源的各分量及其垂直结构特征，有助于分析大气热源的垂直结构差异.

2.   高原东部大气热源

    2.1.   大气热源的时空分布特征

  • 图 1a为1991-2017年，7月高原东部大气热源气候态空间分布图. 由图 1a可知，高原东南部及其附近地区在7月份主要表现为热源，平均强度为172 W/m2，高原上空大气热源存在明显的由北向南逐级增加的梯度特征. 高原东北部大气热源强度明显低于东南部，东北部地区大气热源平均强度在100 W/m2以内，最小值中心出现在高原的39°N，94°E附近，最小值在-200~-100 W/m2范围内. 由北向南大气热源强度逐渐增加，东南部大气热源平均强度为200 W/m2左右，最大中心出现在高原南坡25°-29°N，93°-99°E，最大值超过1 000 W/m2. 从大气热源强度区域平均年际变化图(图 1b)可知，大气热源强度有较为明显的年际变化，表现出波动下降的特征，振荡周期为5~7年，1994年、2001年、2006年和2015年是大气热源强度的极小值年. 大气热源强度随着时间推移整体呈下降趋势，减小速率为0.32 W/(m2·a). 可见高原东部大气热源强度明显随纬度的增加而减弱，高原东北部的大气热源强度低于东南部，高原东南部尤其是南坡是大气热源最为强烈的区域.

    REOF分析通过旋转模态的空间型，克服了EOF分析在研究局部变化时具有局限性的缺点[37]，前者通过对前k个模态空间型进行旋转，使之在总解释方差不变的前提下，最大限度反映不同区域的局部特征[38-39]. 大气热源EOF分析的前12个模态的总解释方差已超过80.0%(表略)，第13个模态不足2.0%，故选择对前12个模态空间型进行旋转调整.

    图 2为大气热源REOF的前4个模态及其时间序列图，前4个模态累积方差贡献率达51.0%，能较好地反映大气热源主要的空间分布特征. 第一模态的方差贡献率为27.0%，其空间型(图 2a)显示，高原东部大部分区域为弱的正位相. 高值区出现在高原南坡一带且相对集中，其时间序列(图 2e)显示，大气热源的年际变化存在较为明显的准3年振荡周期，在1994年、1998年分别出现最强负、正位相，整个高原基本同位相变化，将其定义为“同位相型”.

    第二模态的方差贡献率明显低于第一模态，仅为8.7%，前两个模态累积方差贡献率达35.7%. 第二模态空间型(图 2b)显示，负位相高值区位于高原南坡98°E附近，相较于第一模态中心位置较为偏东. 第二模态的时间序列(图 2f)显示出了大气热源的变化具有年代际特征，2004年左右发生了一次突变，即2004年之前主要表现为负位相，之后表现为正位相，2009-2014年是显著的强正位相年. 第三模态与第四模态的方差贡献率分别为8.1%和7.2%，与第二模态的方差贡献率接近，且三者的空间型较相似，故不再赘述.

    对比图 2a~图 2d，发现第一模态的空间型与后3个模态存在显著差异. 第一模态的“同位相型”在后3个模态中并没有出现，但4个模态都显示南坡具有明显的大值中心，说明高原南坡是大气热源差异最为显著的地区. 第一模态方差贡献率最高，达27.0%，而其余3个模态的空间型相似，累计方差贡献率也仅有24.0%，说明高原东南部大气热源通常是同位相变化.

    • 2.2.   大气热源变化趋势

  • 通过对1991-2017年大气热源空间场进行一元线性回归分析，得到大气热源线性趋势的空间分布图(图 3). 由图 3可知，高原大部分地区表现为弱的增加趋势，增加速率在2 W/(m2·a)以内，而东边界及东北部主要表现为弱的减弱趋势，减小速率也在2 W/(m2·a)以内. 南坡大气热源主要呈减弱趋势，且存在一个较明显的减弱速率大值中心，位于27°N，98°E，减小速率达12 W/(m2·a). 整体来看，高原东北部大部分地区呈弱的减小趋势，而南部地区呈弱的增加趋势，但南部与北部的变化趋势均不明显，只有南坡大气热源呈明显的减弱趋势. 这说明近年来南坡大气热源明显减弱，同时由于地形地貌的不同，各地区表现出了较为明显的年际变化差异.

3.   大气热源与高原涡的关系

    3.1.   大气热源与高原涡生成频数的空间相关性

  • 图 4a为1991-2017年在东部生成的高原涡频数的年际变化图，生成个数最多的年份为1991年和2016年，均有5个，其次是2012年，有4个高原涡生成. 结合图 1b可知，这3年均为大气热源偏强年，而1994年、2001年和2015年为大气热源偏弱年，没有高原涡生成. 结合高原涡生成频数与大气热源相关系数分布图(图 4b)可知，高原涡生成与中南部大气热源正相关系数较高，最大相关系数达0.6，高原上相关系数的大值中心出现在高原中部28°-35°N，此外高原南坡一带正相关系数也高达0.5. 说明东部高原中部及南坡的大气热源偏强与高原涡在东部的生成具有较强的正相关关系，大气热源偏强有利于高原涡在东部地区生成.

    • 3.2.   大气热源与高原涡移出频数的空间相关性

  • 高原涡是在青藏高原上生成的一种涡旋，若在某个时刻向东移出高原，则称为移出型高原涡. 统计移出型高原涡的频数(图 5a)，可以发现1991年、1999年、2012年和2016年是高原涡移出频数较多的年份，移出个数均为5个及以上，其中1991年、2012年和2016年是大气热源强年. 移出频数较少的年份有1993年、2001-2003年、2006年、2014-2015年，移出数目均在1个及以下，其中2001年、2003年、2006年和2015年是大气热源弱年. 图 5b为高原涡移出频数与大气热源的相关系数空间分布图，可以看出，34°N以南二者主要呈正相关，且随着经度增加相关系数逐渐增大，最大正相关系数分布在99°E以东及高原南坡，最大相关系数超过0.5，且通过95%置信水平检验，说明高原东边界大气热源偏强与高原涡移出频数呈正相关.

    对比高原涡生成频数、移出频数与大气热源的相关场(图 4b与图 5b)可以看出，南坡的大气热源与低涡生成及移出频数均呈正相关关系，高原东边界大气热源偏强与高原涡移出频数呈正相关，而93°E附近大气热源偏强则与高原涡生成频数呈正相关.

    • 3.3.   大气热源强弱与高原涡性质的关系

  • 通过高原涡东部生成频数、移出频数与大气热源的相关分析得出：高原东南部大气热源与高原涡活动具有较为明显的正相关性，而东北部大气热源与高原涡相关性并不明显. 因此我们以34°N为界，分为南北两个部分，求得南部25°-34°N，93°-103°E大气热源区域平均值并进行标准化处理，定义高于(低于)一个标准差为强年(弱年)，选出6个强年：1991年、1998年、2002年、2004年、2007年和2012年; 5个弱年：1994年、2001年、2006年、2015年和2017年.

    表 1为根据高原涡数据集统计的强弱年高原涡平均差异，包括在东部生成频数、移出频数和生成时的强度、面积以及冷暖性质等. 由表 1可知，强年高原东部共生成高原涡13个，平均每年2.2个; 弱年东部共生成高原涡2个，平均每年0.4个，强年生成频数明显多于弱年. 强年共有17个高原涡移出高原，平均每年移出高原2.8个; 而弱年只有6个移出高原，平均每年移出高原1.2个，强年移出频数明显多于弱年，进一步证明大气热源偏强有利于高原涡在东部生成及移出高原.

    强年高原涡在东部生成时平均强度为4.5 gpm，生成时平均面积为188 560 km2，平均相对涡度为4.0×10-5/s，生成时大多是暖性的，平均温度为0.26 ℃，生成时暖性涡的占比达到77%，持续时间平均为41.2 h. 将超过60.0 h的涡定义为长生命史高原涡，强年长生命史高原涡的个数为3个，占比为23%，有两个高原涡持续时间超过90.0 h，最长的高原涡持续时间达102.0 h; 弱年高原涡生成时平均强度为1.7 gpm，面积为45 896 km2，相比强年高原涡生成时强度较弱，面积较小. 生成时温度为0.19 ℃，相对涡度为3.9×10-5/s，与强年相比没有明显的差别. 持续时间平均为66.0 h，弱年持续时间长于强年，长生命史高原涡数占比达到100%. 综合来看，大气热源强年高原涡生成频数与移出高原频数都明显高于大气热源弱年，说明大气热源对于高原涡生成及发展具有较为显著的影响.

4.   大气热源异常与高原涡关系的机制分析

  • 由上述分析可知，强年与弱年高原涡在东部生成频数及移出频数上存在较为明显的差别. 已有研究通过对高原涡生成频数的差异年分析指出，高原涡多发年的大气热源偏强[31]，存在低层辐合，高层辐散的环流特征[40]. 凝结潜热的垂直梯度产生正位涡变化利于高原低涡增强及东移，大气上升气流强利于高原涡的生成发展[41]. 高原涡移出高原有3条移动路径，对应3种500 hPa异常环流形势[32]. 下文分析大气热源差异年环流场、涡度场等的差异，以验证大气热源异常年是否具有利于高原涡生成发展及高原涡移出高原的环流形势.

    • 4.1.   大气热源异常与生成频数关系的机制分析

  • 地形对水汽的影响导致了其在高原南坡的凝结释放潜热，从而直接影响大气热源. 定义26°N，93°-99°E为南坡的水汽输入边界，从地面开始向上至500 hPa代表低层从海洋输入南坡的水汽通量，对比大气热源强年和弱年孟加拉湾向高原南坡输送的水汽通量，发现强年从海洋输送入高原南坡的水汽平均为685.8×108 kg/s，而弱年输入的水汽明显低于强年，为462.5×108 kg/s. 可见从海洋输送到南坡的水汽差异显著影响南坡的大气热源. 图 6为垂直风场及大气热源沿93°-99°E平均的经向垂直剖面，其中图 6a与图 6b分别为强年与弱年的距平场，图 6c为强年与弱年的差值场，可见强年与弱年垂直风场距平表现出截然不同的形势，垂直分布的大气热源在高原南坡和高原上空400 hPa出现显著差异，强弱年南坡大气热源差值达0.12 W/kg，30°-32°N高原主体上空400 hPa层大气热源差值达0.04 W/kg，南坡的垂直风速差值最大达4 m/s.

    强年(图 6a)南坡26°-29°N上空低层700 hPa至中层450 hPa大气热源明显强于气候态，南坡低层大气呈强上升运动趋势，结合高原感热气泵理论[5, 42]可知，强年大量源于海洋的暖湿空气在南坡受地形影响强迫抬升，产生降水释放凝结潜热加热大气，“气泵抽吸”使得中心大气垂直上升速度明显强于周围大气(图 6a)，加强了向上的对流活动，上升运动释放更多潜热，正反馈机制使得这一部分潜热又反过来加热大气，被加热的大气继续上升输向高原. 暖湿空气在高原低层与偏北风发生辐合，形成低层风场的横槽，横槽易诱发降水，再次释放潜热加热大气，继续向更高层输送，上升的大气在高层300 hPa以上向南流出. 因此强年高原大气呈现明显的低层辐合，高层辐散特征，上升气流加强了对流活动. 相反，弱年由海洋进入南坡的水汽较少，图 6b显示大气热源弱于气候态，大气热源弱使得垂直上升气流弱，水汽输入高原受抑制，此时高原主要受偏北风冷平流影响，高原低层没有明显辐合运动，对流活动不强烈，不利于高原涡的生成与发展.

    此外，大气热源的变化还会通过改变位涡的垂直结构对高原涡产生影响. 图 7为沿30°-34°N平均的位涡纬向剖面差值场，位涡低层为正异常，高层为负异常，近地面有梯度极强的负异常区，结合强年平均与弱年平均的位涡场(图略)分析，地面100°E以西位涡强年低于弱年，弱年近地面位涡有明显梯度，100°E以东位涡强年高于弱年，强年大气热源的垂直变化使低层对流活动强，上升运动强，位涡变化明显; 弱年大气热源垂直变化不明显，对流活动弱，位涡有明显梯度，抑制高原涡活动. 高原涡多生成于400 hPa以下，低层位涡强年高于弱年，高层位涡强年低于弱年，下正上负的位涡结构对应低层辐合，高层辐散，低层气旋性环流利于高原涡的生成及发展. 印证了刘云丰等[31]、许威杰等[41]提出的高原涡多发年大气热源偏强、高原大气低层辐合正位涡，高层辐散负位涡的结论.

    • 4.2.   大气热源异常与移出频数关系的机制分析

  • 在高原低涡向东移动的过程中，主要受到切变类系统的影响[40]，当高空南亚高压脊线东伸明显，高空西风急流偏强时，有利于高原低涡的发展与东移[29, 43-44].

    图 7表明，100°E以西地面有负异常位涡梯度，此时，弱年大气热源较弱，对流活动较弱，上升气流弱，低层强位涡梯度限制了低涡活动. 100°E以东地区，低层位涡强年高于弱年，强辐合利于高原涡发展，向东位涡增加，辐合更强，正位涡区垂直空间扩大利于高原涡向东移出高原.

    图 8显示了大气热源异常年风场和位势高度的差值场. 500 hPa差值场(图 8a)表明，在高原西北有一个低压中心，高原东部位于低压前部，受气旋式环流控制，高原东部存在一条横槽，横槽处易产生降水，同时也是引导高原涡东移的重要切变类系统. 高原东南方向有一个反气旋式环流，中心位于20°N，120°E附近，低压在后、高压在前的配置使得高原位于槽前脊后. 高原南侧盛行西南气流，引导源于海洋的暖湿空气北上，气旋式环流控制下高原东部低层辐合大气向上输送. 而200 hPa(图 8b)差值场显示，南亚高压中心靠近高原东南部，高原东部高层大气受反气旋式环流控制，呈现辐散状态，南亚高压脊线向东延伸的脊点位于120°E附近，廖伟[40]、胡慧敏等[45]认为该形势利于引导高原涡移出高原. 同时结合强年200 hPa平均风场情况(图略)，高原东部对应于高空急流右侧的辐散区，副热带西风急流的位置对高原涡移出高原有指示作用[45].

5.   结论

  • 利用ERA5高分辨率再分析资料及高原涡数据集，分析了1991-2017年7月份高原东部大气热源的气候特征及其与高原涡的关系，得到如下结论：

    1) 研究期内7月份青藏高原东部大气热源平均强度为172 W/m2，高原东北部大气热源强度明显低于东南部. 大气热源最大值区域在高原南坡25°-29°N，93°-99°E，最大值超过1 000 W/m2，南坡大气热源近年来呈明显的减弱趋势. 大气热源REOF分析的第一模态方差贡献率达27.0%，显示出高原东部大气热源主要呈同位相变化的特征；年际变化具有较明显的准3年周期振荡特征.

    2) 高原东部的强大气热源有利于高原涡在东部的生成及移出高原. 强年高原涡在东部生成频数和移出频数高于弱年，生成时的强度和面积亦高于弱年，但持续时间比弱年的高原涡短. 高原东南部大气热源偏强与高原涡生成频数和移出频数都具有较为显著的正相关关系.

    3) 从大气热源差异年的环流场、垂直风场及位涡等角度，验证了大气热源影响高原涡生成及移出的机制. 大气热源强年低层大气被显著加热，上升气流强，促进对流活动的发生发展，低层大气受气旋式环流控制，高层大气受反气旋式环流控制，低层辐合位于正位涡区，高层辐散位于负位涡区，下正上负的位涡垂直分布有利于高原涡的生成. 高层西风急流大值区靠近高原东部，加强高层辐散，南亚高压脊线东伸脊点位于120°E，高原东部的横槽利于引导高原涡移出高原. 弱年大气热源垂直差异不明显，上升气流弱，不利于对流活动的发生发展，加之低层位涡存在明显梯度，不利于高原涡的生成及移动.

    通过分析大气热源强年与弱年环流场结构差异等，结合前人的研究，解释了大气热源偏强利于高原涡发生发展及移出高原的机制，后续还需对大气热源异常年高原涡的个例进行研究，进一步验证结论. 大气热源异常产生的影响是多方面的，未来需要探讨大气热源与整个高原环流结构的关系，这对于高原地区气候研究和下游地区气候预报都是一个重要的科学问题.

Figure (8)  Table (1) Reference (45)

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